1) Если есть вращение, то из условия квантования (2), эквивалентного тому, что момент импульса приобретает кратные
значения, следует :
.
Из данного выражения видно, что достигнуть особенности поля
можно либо при
, либо при
.
2) Если убрать вращение, допустив при
только движение по радиусу, то уравнение движения
,
спроектированное на радиальное направление будет таким :
, -
откуда, допустив, что движение носит осциллирующий характер, и усреднив его по периоду осцилляций, следует, что и в этом случае при
радиальный импульс
, а следовательно, и полная энергия электрона будет расходиться :
.
Т.к. против такой "классики" не попрешь, то отсюда следует :
а) движение в центре ядра и вблизи него (на расстояниях меньших или равных комптоновской длине) обязательно будет релятивистским, т.е. уравнение Шредингера к этой области не применимо, следовательно, ко всем качественным выводам из него, типа оценки плотности вероятности, которая оказывается конечной, что электрон "любит" находится вблизи ядра, надо отнестись осторожно;
б) переход к релятивистcкому уравнению Дирака, очевидно, не регуляризирует ситуацию, т.к. особенность поля сохранится.
Непонятно, как в такой ситуации выполнить требование конечности волновой функции. Также непонятно, нарушает ли общность решения требование
.