GribkovПредставление о "полюсах магнита" возникло в далёком прошлом, когда учёные ещё не понимали происхождения магнетизма и думали, будто в намагниченных телах реально существуют магнитные заряды по аналогии с электрическими зарядами
![$(+)$ $(+)$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/0/7/8/0781a51c55fb160818a504f4a86b10e882.png)
и
![$(-),$ $(-),$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/1/7/9/179f4a7cb29bc29db6f6928f78d16b9182.png)
так что одноимённые заряды отталкиваются, а разноимённые притягиваются. В современной физике такое объяснение магнетизма, а с ним и представление о "полюсах магнита", считается устаревшим, непригодным на роль фундаментального. Но формально магнитный заряд как вспомогательную величину для расчётов ввести можно (см. ниже цитаты из учебника И.Е.Тамма). Поэтому для школьно-упрощённого рассказа о магнитах и для пояснений качественного характера в технике магнитных устройств чертежи с "магнитными полюсами" всё ещё применяются.
В современной физике намагниченное тело описывается вектором намагниченности, он обозначается как
![$\vec{I}$ $\vec{I}$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/1/3/d/13d551870e14a6b1cc57cdc038f132bc82.png)
или
![$\vec{M}.$ $\vec{M}.$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/f/3/8/f38758b3f9d4f916f39d05deeb4aba3382.png)
Это объёмная плотность магнитного момента, т.е.
![$\vec{I}\,dV$ $\vec{I}\,dV$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/e/a/3/ea347d1348c5f019d9a3b1ffa0289e0082.png)
есть вектор магнитного момента в элементе объёма
![$dV.$ $dV.$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/f/6/7/f67da2b31bc2406ba54d7ff5654bf8ea82.png)
В общем случае
![$\vec{I}$ $\vec{I}$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/1/3/d/13d551870e14a6b1cc57cdc038f132bc82.png)
может изменяться от точки к точке внутри тела, и тогда скалярную комбинацию его пространственных производных, называемую дивергенцией, можно формально связать с объёмной плотностью магнитного заряда. Вот цитата из главы "Магнетики (намагничивающиеся среды)" вузовского учебника "Основы теории электричества", автор И.Е.Тамм:
И.Е.Тамм писал(а):
Величину
![$\rho^0_{\text{м}$ $\rho^0_{\text{м}$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/c/e/9/ce9c6faf9a611df27c64138cad6d8e6d82.png)
принято называть плотностью
постоянных магнитных зарядов. Этот исторически сложившийся термин весьма удобен, хотя, конечно, и является, с современной точки зрения, совершенно условным.
Если тело намагничено однородно, то внутри тела дивергенция намагниченности равна нулю. А на поверхности тела вектор намагниченности испытывает разрыв, скачок: внутри тела этот вектор отличен от нуля, а снаружи равен нулю. В этом случае можно формально ввести в рассмотрение поверхностную плотность магнитного заряда. Вот цитата из того же вузовского учебника, в ней определяется, в том числе, термин "полюсы магнита" (так что утверждение, будто в вузовских учебниках нет научного определения понятия магнитного полюса постоянного магнита, - неверное); всё, что в обеих цитатах выделено курсивом, выделил сам автор учебника:
И.Е.Тамм писал(а):
Предположим, что постоянный магнит равномерно намагничен по всему своему объёму (
![$\vec{I}_0=\operatorname{const}).$ $\vec{I}_0=\operatorname{const}).$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/1/1/f/11f0cd15dce15ddf5635a6bc06ec29cb82.png)
Если, в частности, магнит имеет форму прямого цилиндра и если намагничение
![$\vec{I}_0$ $\vec{I}_0$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/c/0/a/c0ad09f230605ca81bdb19d554a8b8b082.png)
параллельно оси цилиндра, то все постоянные магнитные заряды будут распределены по основаниям цилиндра с поверхностной плотностью
![$$\sigma^0_{\text{м}}=\pm I_0$$ $$\sigma^0_{\text{м}}=\pm I_0$$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/1/e/c/1ec196b64f25a27dffd10e6bbaa3efe682.png)
(ибо на боковой поверхности цилиндра
![$I_{0n}=0,$ $I_{0n}=0,$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/a/b/e/abea28d180d3d1fdcc30f20f32052aef82.png)
а вне магнита
![$\vec{I}_0=0).$ $\vec{I}_0=0).$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/0/e/4/0e4a2c9a8bb914324631832c0c2ae09482.png)
Таким образом, такой магнит сечения
![$S$ $S$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/e/2/5/e257acd1ccbe7fcb654708f1a866bfe982.png)
можно рассматривать как совокупность двух равных по величине магнитных зарядов
![$$m_0=\pm I_0S$$ $$m_0=\pm I_0S$$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/a/7/7/a77286d274fb7c16d12bfeba8ae02e4482.png)
противоположного знака, распределённых по основаниям магнита (так называемые
полюсы магнита); поле такого магнита можно рассматривать как наложение полей, возбуждаемых каждым из его полюсов в отдельности. Именно поэтому теории XVIII-XIX веков оперировали понятием магнитных зарядов или полюсов.
Говоря проще, поскольку намагниченность внутри тела описывается тензором ранга 1, т.е. вектором (а не тензором ранга 0, т.е. скаляром, и не тензором ранга 2 или тензором ещё более высокого ранга), и поскольку у вектора различаются "начало" и "конец", то вот с этими двумя противоположностями, присущими вектору, и ассоциируется наглядное школьное представление о двух условных магнитных полюсах. (Более строго здесь следует говорить о псевдовекторе намагниченности, но это не меняет вывода об условности полюсов). В науке об электромагнетизме уже "всё схвачено", прикрутить к вектору
с боку бантик ещё два полюса невозможно.
Два магнитных полюса, т.е. два условных магнитных заряда на торцах однородно намагниченного магнита создают снаружи магнита поле в так называемой дипольной конфигурации. Суммарное поле нескольких магнитов имеет мультпольную конфигурацию - подобный термин (и соответствующие формулы для поля) имеются в технической литературе.
Заодно прокомментирую вопрос о траекториях электронов в магнитных (и электрических) полях различной конфигурации: не надо думать, будто этот сюжет толком никому не известен. Наоборот: такая тема уже давно и подробно изучается в обширной области технической физики, называемой "Оптика заряженных частиц". (Например, на Либгене доступны сканы вот таких книг, различного уровня сложности: Л.Г.Шерстнев "Электронная оптика и электроннолучевые приборы" 1971, М.Силадьи "Электронная и ионная оптика" 1990, П.Хокс "Электронная оптика и электронная микроскопия" 1974, В.М.Кельман, С.Я.Явор "Электронная оптика" 1968). У меня есть книга (бумажная, её скана в интернете я не нашёл) Г.Вольник "Оптика заряженных частиц" 1992; процитирую из неё начало предисловия и затем пару рисунков:
научный редактор перевода писал(а):
Электронно-оптические знания лежат в основе создания любых исследовательских электрофизических систем, предназначенных для работы с пучками заряженных частиц. Они являются основой совершенствования существующих и создания новых ускорителей, электронных микроскопов, электромагнитных сепараторов, электронных и масс-спектрометров.
В книге речь идёт об инженерных расчётах и проектировании, в том числе, магнитных элементов, которые корректируют фокусировку пучков заряженных частиц посредством мультипольных конфигураций магнитного поля:
![Изображение](https://i.postimg.cc/T2qdX7zP/ris-9-15.png)
![Изображение](https://i.postimg.cc/prZRYrfj/ris-9-16.png)
Это служит иллюстрацией того, что магнитное поле постоянных магнитов хорошо изучено и успешно применяется инженерами, без выдумок о ранее не известных науке магнитных полюсах.