Итак, пусть пролетающая масса
![$m_0$ $m_0$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/7/c/b/7cb54b420d5d7284a70f42f91036a51b82.png)
находится в точке
![$\vec R_0$ $\vec R_0$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/0/1/f/01f10a0ad5c4d38185293238f04f39f382.png)
, а две одинаковые массы
![$m$ $m$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/0/e/5/0e51a2dede42189d77627c4d742822c382.png)
в точках
![$\vec R_ \pm$ $\vec R_ \pm$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/d/c/5/dc5f635696708b06673da876539bc4e882.png)
. Вводя обозначения
![$$\vec r \equiv \vec R_ + - \vec R_ - ,\quad \vec \rho _ \pm \equiv \vec R_ \pm - \vec R_0 , \quad 2\vec h \equiv \vec \rho _ + + \vec \rho _ - , \quad \rho ^2 \equiv \rho _ \pm ^2 = h^2 + \left( {{r \mathord{\left/ {\vphantom {r 2}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} 2}} \right)^2 ,$$ $$\vec r \equiv \vec R_ + - \vec R_ - ,\quad \vec \rho _ \pm \equiv \vec R_ \pm - \vec R_0 , \quad 2\vec h \equiv \vec \rho _ + + \vec \rho _ - , \quad \rho ^2 \equiv \rho _ \pm ^2 = h^2 + \left( {{r \mathord{\left/ {\vphantom {r 2}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} 2}} \right)^2 ,$$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/6/c/a/6cabeea40e1098017d34402b0b4b585d82.png)
представим уравнения задачи в виде
![$$\ddot{\vec r} = - G\frac{{\vec r}}{{r^3 }}\left( {2m + m_0 \frac{{r^3 }}{{\rho ^3 }}} \right),\quad \ddot{\vec h} = - G\left( {m_0 + 2m} \right)\frac{{\vec h}}{{\rho ^3 }}$$ $$\ddot{\vec r} = - G\frac{{\vec r}}{{r^3 }}\left( {2m + m_0 \frac{{r^3 }}{{\rho ^3 }}} \right),\quad \ddot{\vec h} = - G\left( {m_0 + 2m} \right)\frac{{\vec h}}{{\rho ^3 }}$$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/0/4/9/049bc2ac9a61315cef6d48454b37f86382.png)
Из начальных условий следует, что второе уравнение по сути одномерное. Первое же, очевидно, описывает плоское движение. Перепишем его в виде
![$$\dot{\vec r} = - Gm\left( t \right)\frac{{\vec r}}{{r^3 }}.$$ $$\dot{\vec r} = - Gm\left( t \right)\frac{{\vec r}}{{r^3 }}.$$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/7/c/6/7c66222476bc8757197076372fbcb83882.png)
Откуда несложно получить
![$$\frac{d}{{dt}}\left[ {\dot{\vec r} \times \left( {\vec r \times \dot{\vec r}} \right) - Gm\left( t \right)\frac{{\vec r}}{r}} \right] = - G\frac{{\vec r}}{r}\dot m\left( t \right)$$ $$\frac{d}{{dt}}\left[ {\dot{\vec r} \times \left( {\vec r \times \dot{\vec r}} \right) - Gm\left( t \right)\frac{{\vec r}}{r}} \right] = - G\frac{{\vec r}}{r}\dot m\left( t \right)$$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/d/f/e/dfe847b88094c8d7ed63593dead5a8b282.png)
До появления
![$m_0$ $m_0$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/7/c/b/7cb54b420d5d7284a70f42f91036a51b82.png)
выражение в квадратных скобках равно нулю. Если после пролёта
![$m_0$ $m_0$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/7/c/b/7cb54b420d5d7284a70f42f91036a51b82.png)
оно становится отличным от нуля - траектория перестаёт быть круговой. Глядя на правую часть, можно предположить, что так оно, вероятно, и будет.