После первого соединения распределение зарядов на конденсаторах не изменяется (это рассматривали в отдельной теме). Поэтому сразу рассматриваем вторую коммутацию. Цепь после коммутации описывается уравнением:

с начальными условиями

. Выполнив преобразование Лапласа, запишем:

Обозначив

или

- результирующая ёмкость при последовательном соединении ёмкостных элементов

,

- постоянная времени, получим

откуда
Напряжения на ёмкостных элементах:

После "разрядки" для напряжений на каждом из ёмкостных элементов получим:

Для абсолютных величин зарядов:

Выводы:
1. После разрядки

(легко получить непосредственной подстановкой записаных выражений). То есть результирующее напряжение после разрядки на последовательном соединении ёмкостных элементов равно нулю. Никакого "якобы параллельного соединения" тут я не обнаруживаю. Ни графски, ни безграфски.
2. Суммарный заряд на "изолированных обкладках"

. Ну это ЗСЭ, о котором писал Munin.
Для решения задачи следует переписать уравнение из п.1. для зарядов. Тогда уравнения из п.1 и п.2 дадут систему, в результате решения которой получим

. (Или в п.2 перейти к напряжениям.) Потом разбираться с энергиями.