Концептуально простой.
Для вас сейчас - да. Исторически - совершенно нет.
Так не важно, что там исторически. Важно, что сейчас мы это знаем. Да и не особо сложно. Допустим, мы не знаем ОТО, не знаем решения Шварцшильда (и Пэнлеве тоже не знаем), но зато нам известно доказательство теоремы об эквивалентности Ньютоновского гравитационного поля следующему полю скоростей:

Тогда мы берём Лагранжиан электромагнитного поля в Евклидовом пространстве (

- трёхмерная метрика Евклидова пространства):

И спокойненько переписываем этот Лагранжиан в системе координат движущейся со скоростью

Получаем ответ:


Надеюсь самостоятельный вывод формулы (5) не вызывает у читателя затруднений.
Если теперь в качестве

взять (1), то получим правильный ответ для отклонения луча света около Солнца.
Ну, то есть, правильный в том смысле, что ответ будет в точности совпадать с ответом полученным в ОТО. А совпадать он будет просто потому, что Лагранжиан (4) в точности совпадает с Лагранжианом электромагнитного поля в метрике Пэнлеве. И чего тут такого, что не смогли бы сделать учёные в 19 веке?..
нужно просто уметь записывать уравнения Максвелла с учётом поля скоростей

А это поле просто выдумать подходящее?
В нулевом приближении можно ограничится полем скоростей, таким что

и

, считая

известным. Для более продвинутых случаев можно для

свои собственные уравнения написать.