Заслуженный участник |
|
30/01/06 72407
|
А что за элементы имеются ввиду, можно пример (базовые и классические базовые)? Сейчас вся реальность - это квантованные калибровочные взаимодействующие между собой классические поля. Других базовых элементов реальности не бывает. Классическое поле - это как, например, электромагнитное. В каждый момент времени в каждой точке пространства есть какая-то величина. Или несколько величин. И они не просто "есть", они живут по каким-то своим законам (*) (хорошо известным). Эти законы, например, вынуждают поле принять форму закона Кулона, или форму волн. Взаимодействующие поля - это как, например, электромагнитное поле и волновая функция заряженной частицы. Где много одного поля (заряженной частицы), там возникает другое поле (электромагнитное), и наоборот. Другими словами, наличие другого поля меняет законы (*) первого поля, сначала чуть-чуть, а потом сильнее и заметнее. Получается более сложный закон, охватывающий несколько полей. Набор полей, их взаимодействий и их симметрий строится из опыта. Он некоторым образом соответствует набору элементарных частиц, их свойств и реакций. Что значат слова " калибровочные" и " квантованные", объяснять не буду. Тут простые слова кончились, это по нескольку толстых учебников на каждое слово. Сложно не придумать раньше времени какой-то неправильный вариант квантовой. Всё уже давно придумано. Этот этап в физике продолжался с 1920-х годов по 1970-е годы. (длинный список)
Цитата: 1926: Борн, Гейзенберг, Йордан, модель квантованного поля 1927: Поль Дирак, квантование электромагнитного поля, бозонные операторы рождения и аннигиляции, виртуальные частицы, энергия нулевых колебаний 1927: Фриц Лондон, электромагнитная калибровка является фазой уравнения Шрёдингера 1928: Поль Дирак, релятивистское уравнение электрона со спином одна вторая 1928: Йордан, Паули, квантовая теория поля для свободных полей 1928: Гейзенберг, Вейль, теория представлений групп в квантовой механике 1929: Гейзенберг, Паули, взаимодействующие квантовые поля и расходимости 1930: Поль Дирак, последовательное каноническое квантование 1931: Вольфганг Паули, нейтрино как объяснение недостающей энергии и спина в слабом ядерном распаде 1934: Энрико Ферми, теория Ферми слабого взаимодействия и бета-распада 1935: Юкава, Штюкельберг, теория сильной ядерной силы и пи-мезона 1936: Брейт и Колл, изотопический спин 1938: Эрнест Штюкельберг, предлагает сохранение барионного числа 1943: Саката, Иноуэ, теория распада пиона в мюон 1953: Гелл-Манн и Нишиджима, странность 1954: Янг и Миллс, неабелева калибровочная теория 1957: Фейнман, Гелл-Манн, Маршак, Сударшан, V-A теория слабого взаимодействия 1961: Шелдон Глэшоу, вводит нейтральный промежуточный бозон электрослабых взаимодействий 1961: Джеффри Голдстоун, теория безмассовых частиц при спонтанном нарушении симметрии (бозон Голдстоуна) 1961: Гелл-Манн и Нееман, "восьмеричный путь", симметрия октета SU(3) у адронов 1963: Филипп Андерсон, калибровочные теории могут нарушать теорему Голдстоуна 1964: Браут, Энглерт, Хиггс, механизм Хиггса нарушения симметрии 1964: Гелл-Манн, Цвейг, кварковая теория адронов 1964: Мюррей Гелл-Манн, алгебра токов 1964: Бьёркен и Глэшоу, предсказание симметрии ароматов SU(4) и очарования 1964: Салам, Уорд, модель SU(2)xU(1) для электрослабого объединения 1965: Томас Киббл, механизм Хиггса для теории Янга-Миллса 1965: Гринберг, Хан, Намбу, симметрия цветов SU(3) для объяснения статистики кварковой модели 1967: Стивен Вайнберг, электрослабое объединение 1968: Габриэле Венециано, дуальная резонансная модель для сильного взаимодействия, начало теории струн 1968: Джеймс Бьёркен, теория скейлинга (масштабной инвариантности) в грубоконеупругом рассеянии 1968: Ричард Фейнман, скейлинг и партонная модель нуклонов 1970: Глэшоу, Илиопулос, Майани, механизм ГИМ и предсказание очарованного кварка 1971: 'т Хоофт, Велтман, Ли, перенормировка электрослабой модели 1972: Фрицш, Гелл-Манн, Бардин, квантовая хромодинамика 1973: 'т Хоофт, Гросс, Политцер, Вилчек, Коулман, теория асимптотической свободы в неабелевых калибровочных теориях 1974: Кобаяши и Маскава, матрица смешения ККМ; нарушение CP в слабом взаимодействии требует трёх поколений
На сегодня, сформулирована и полностью подтверждена Стандартная Модель, дающая полный список полей и взаимодействий, обнаруживаемых в эксперименте.
|
|