Ну вот, пришел
Munin и вся интрига пропала.
Необходимо учитывать время релаксации импульса электронов в металле
Не нужно, поскольку в металле время Максвелловской релаксации меньше времени импульсной релаксации. При этом, проводимость определяется обычным транспортным временем, поскольку каждый электрон сдвинется на длину меньше длины свободного пробега, но электронов много, и усреднение по ансамблю произойдет как обычно.
Интересно что же это за время в секундах.
Для меди
![$\tau=1.5\cdot10^{-19}$ $\tau=1.5\cdot10^{-19}$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/2/f/8/2f8632206e7d835e29613d21b29be55e82.png)
c.
![$\varepsilon$ $\varepsilon$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/9/a/e/9ae7733dac2b7b4470696ed36239b67682.png)
с хорошей точностью можно считать единицей.
Возьмём заряд в центре, и окружим его щелью в металле - просто прослойкой вакуума. Ток снаружи от прослойки всё равно пойдёт, и заряд на внешней поверхности большого шара всё равно возникнет
Конечно возникнет. Если мы возьмем заряд, засунем его в металлическую сферу, или чего там, и законопатим дырочку, через которую мы этот заряд засовывали, то, пока мы этим занимались, поверхность и внутренняя полость зарядится (причем поверхность сферы - равномерно). Если заряд приложить к поверхности полости, то полость разрядится, а заряд поверхности не изменится. Т.е. сверхсветовой телеграф опять не получился.
2
Munin, а так же всем любителям поломать голову.
Раз так, получите задачу, из-за которой лет 30 назад весь этот сыр-бор разгорелся (ссылок пока не дам, что бы интригу не разрушать, если кто читал - гусары, молчать!). Теперь у нас есть двумерная плоскость (прекрасным аналогом является электронный канал, заквантованный в одном направлении, например, в МДП-структуре при низких температурах). Мы решает такую же задачу. В начальный момент положим заряд (для простоты -
![$\delta$ $\delta$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/3/8/f/38f1e2a089e53d5c990a82f28494895382.png)
-функцию) на эту плоскость. Как она будет расплываться? И что там будет с релятивистской причинностью?