Проблем с давлением у него нет. Если не ставить телегу впереди лошади, то все будет нормально.
В пространстве периодических функций определим оператор

. Это определение корректно, поскольку оператор

"съест" константы. Заметим, что имеет место тождество

. Кроме того, можно убедиться (лемма 4.1), что

- ортогональный проектор. Отсюда вытекает, что

такой же проектор, а значит не увеличивает

-норму. Этого достаточно для всех оценок.
В пространстве периодических функций с нулевой дивергенцией рассмотрим уравнение

Предположим, что абстрактный результат верен (что, не так). Применим его к данной задаче. Получим оценку. Превратим ее в разрешимость. Это легко. Метод Галеркина со спец. базисом. Заметим, что если

- проектор на подпространство собственных функций, то оператор

удовлетворяет всем требованиям теоремы и с теми же константами что и исходный оператор

. Поэтому все оценки получаются равномерными по

. Разрешимость Галеркинских прближений вытекает из энергетической оценки. При этом решение автоматически гладкое. Применим абстрактный результат, получим равномерную оценку, предельный переход.
Ну а теперь положим

.
Решение задачи с правой частью

суть решение НС, поскольку

При этом давление получается периодическим

Но даже если бы и не получилось периодическим, ну и что.