Вернемся теперь к метрике Шварцшильда в первоначальных координатах

и

Если положить

получается положительно определенная метрика. Я буду называть такие метрики евклидовыми, хотя они могут соответствовать искривленному пространству. В такой евклидово-шварцшильдовской метрике по-прежнему существует кажущаяся сингулярность при

Однако можно определить новую радиальную координату

равную

Метрика в плоскости

становится тогда подобна метрике в полярной системе координат, если сопоставить координату

с периодом

Аналогично, другие евклидовы метрики для черной дыры будут иметь кажущиеся сингулярности на своих горизонтах, которые могут быть устранены сопоставлением мнимой временной координаты с периодом

(рис. 3.5).
В чем состоит смысл использования мнимого времени, отождествленного с некоторыми периодом

? Чтобы это увидеть, рассмотрим амплитуду перехода из некоторой конфигурации поля

на поверхности

в конфигурацию

на плоскости

Она дастся матричным элементом оператора

Однако ее можно также представить с помощью интеграла по путям по всем полям

в интервале времени между

и

которые совпадают с данными полями

и

на двух поверхностях (рис. 3.6).
Выберем интервал времени

чисто мнимым и равным

(рис. 3.7). Можно также считать начальное поле

равным конечному полю

и просуммировать по полному базису состояний

Тогда с левой стороны получаем среднее значение

просуммированное по всем состояниям. Это выражение совпадает с термодинамической статистической суммой

при температуре

С правой стороны уравнения записан интеграл по путям. Положим в нем

и просуммируем по всем конфигурациям поля

Это означает, что эффективно происходит вычисление интеграла по путям по всем полям

в пространстве-времени, которое обладает периодичностью по мнимому времени с периодом

Такая статистическая сумма для нолей

при температуре

дается интегралом по путям по всем полям в евклидовым пространстве-времени. Это пространство-время периодично по мнимому времени с периодом

Если вычислить интеграл по путям в плоском пространстве-времени, обладающем периодом

по мнимому времени, можно получить обычный результат для статистической суммы излучения черного тела. Однако, как мы уже видели, евклидово шварцшильдовское решение является также периодическим в мнимом времени с периодом

Это означает, что поля на фоне решения Шварцшильда ведут себя так. как если бы они находились в состоянии теплового равновесия с температурой

Виковский поворотОн является полезным инструментом в КТП. Замена

на

происходит путем вращения временной оси. Это переводит пространство Минковского в евклидово пространство. Полезность такого шага следует из того, что определенные выражения (такие, как интегралы но путям) лучше определены в евклидовом пространстве, а не в пространстве Минковского. Виковский поворот является хорошо контролируемым приемом в КТП, по крайней мерс, пока он применяется в плоском (или стационарном) пространстве-времени. Идея Стивена об использовании «виковского поворота» в пространстве лоренповских метрик (для получения пространства евклидовых метрик) действительно очень интересна и необычна, но в то же время она очень сильно отличается от поворота Вика в КТП. Это действительно «виковский поворот» на другом уровне.