Разбираю вторичное квантование (самое пока элементарное) по книге Гарри Липкина Квантовая механика. Вот в главе 3, в линейных одночастичных операторах (пар. 4) он пишет, что
Хочется понять как он это записал. Т.е. я понимаю, что мы тут вроде впихнули два единичных оператора, что, т.к. у нас полнота, можно всегда сделать, но тут явно виден
. Просто хочется понять как к этому выражению относится. С чего бы нам переходить вообще в какой-то базис? Ну и вторую формулу он тоже пишет, что вектор состояния
Тут тоже мне особо не ясно.
, тогда то, что выше можно переписать
и в этой записи я вообще мало, что понимаю. Вижу только состояние
в базисе
. Вопросы, конечно, элементарные (особенно для знающих), но мне, как для новичка, хотелось бы в этом всё-таки разобраться.