Разбираю вторичное квантование (самое пока элементарное) по книге Гарри Липкина Квантовая механика. Вот в главе 3, в линейных одночастичных операторах (пар. 4) он пишет, что

Хочется понять как он это записал. Т.е. я понимаю, что мы тут вроде впихнули два единичных оператора, что, т.к. у нас полнота, можно всегда сделать, но тут явно виден

. Просто хочется понять как к этому выражению относится. С чего бы нам переходить вообще в какой-то базис? Ну и вторую формулу он тоже пишет, что вектор состояния

Тут тоже мне особо не ясно.

, тогда то, что выше можно переписать

и в этой записи я вообще мало, что понимаю. Вижу только состояние

в базисе

. Вопросы, конечно, элементарные (особенно для знающих), но мне, как для новичка, хотелось бы в этом всё-таки разобраться.