а мне и не нужны координаты Риндлера при

, я приводил идентичный в плане результата вариант б), где них и не упоминается вообще.
Ну так все-равно неверный вывод сделали. Второй постулат это не нарушает.
"б) будем считать два тела взаимно покоящимися, если расстояние между ними с течением времени не изменяется. Под расстоянием будем понимать длину отрезка пространственной оси системы отсчета одного из тел, заключенного между точками пересечения данной осью мировых линий тел."
Это в какой системе координат? В галилеевой? Где метрика

. Мировую линию равноускоренного наблюдателя каждая изотропная геодезическая пересекает не более чем в одной точке. А вот о тех, что не пересекают, т.е. за горизонтом событий равноускоренного наблюдателя - так то, что они "покоятся" (в Вашем смысле, т.е. разность пространственных координат постоянна) относительно равноускоренного наблюдателя является просто координатным эффектом. Т.е. зависит от выбора системы координат.
В этом нет физики. Вся физика в том - что для наблюдателя такие изотропные "покоящиеся" мировые линии - за горизонтом событий. Вот в галилеевой системе координат - они "не покоятся" относительно него. А в риндлеровой можно сказать, что вполне _конкретная_ изотропная линия (

) покоится относительно _некоторых_ (

) равноускоренных наблюдателей.
PS: Вообще, от принятой раньше в учебниках формулировки СТО многие отказываются. В пользу более простой и аккуратной геометрической: физические процессы протекают в плоском четырехмерном пространстве-времени, геометрия которого псевдоевклидова (в частности, всегда возможен выбор галилеевых координат, в которых метрика

). Принцип относительности и релятивистская кинематика с постоянством скорости света - простые следствия этого принципа.