На самом деле при

рассеяние частицы конечно происходит, но поле в этой области будет определяться дипольным, квадрупольным и более высокими мультипольными моментами.
Теперь у вас в другую сторону отклонение. Раньше у вас атом был шариком, в который залетать глубже

нельзя, теперь у вас атом - шарик, в который залетать можно, но на радиусе

он резко заканчивается. Ерунда какая. Постройте экспоненту

у себя на манжете, посмотрите на неё, и скажите "а-а-а!".
Для большей ясности, постройте к ней ещё касательную в нуле

Теперь вам должно быть видно, что

- это характерная длина, в том смысле, что на расстояниях

всё уходит в нуль (и очень быстро, не как какие-нибудь степенные мультиполи), на расстояниях

эту функцию можно практически считать единичной, а на расстояниях

- грубо аппроксимировать этой самой касательной, заканчивая её в нуле. Очень грубо, конечно. Но для многих оценок "а какого порядка будет тот или иной эффект" - подходит. Можно и ещё грубее: аппроксимировать единицей при

и нулём - вокруг. Но потом вспоминать, что это всё-таки аппроксимации.
Удивительно, как вы в сложные вещи лезете, а элементарных не знаете.
Видите ли, из формулы для

, которую я указал Выше, следует, что эта величина тем меньше, чем больше зарядовое число атома. Но чем больше зарядовое число, тем больший объем вокруг ядра занимает та самая характерная область, в которой могут летать электроны атома.
Второй пункт - ошибка.
На самом деле (и это удивительно, и образуется какими-то сокращениями не помню в чём), все атомы примерно одного размера. Все они - порядка боровского радиуса. По Периодической таблице, размеры атомов меняются периодически: в начале строчки крупные, потом мельче, мельче, и к концу строчки минимум. Потом начинается заполнение следующей

-оболочки (в этом смысле, и пространственной, и энергетической). И она "наслаивается", "надстраивается" над предыдущими: предыдущие продолжают уменьшаться, а новая - возвращает общий размер атома в прежний диапазон.
Но подумаем вот о чём. Нас ведь интересует не рассеяние падающей частицы на заряде порядка

Это-то она найдёт и на боровском радиусе. Нас интересует та часть рассеяния, где падающая частица почувствует полный заряд ядра

или хотя бы что-то того же порядка (

может быть порядка сотни, напоминаю). А вот эта область, как я только что сказал, всё сжимается и сжимается.
Посмотрим на это и с другой стороны. Большинство электронов чувствуют именно заряд порядка

(если половина электронов экранирует половину этого заряда, то вторая половина почувствует оставшуюся половину этого заряда, а это тоже немало). А значит, они "живут" во всё более глубоком и глубоком, сжимающемся и сжимающемся кулоновском колодце. (По мере того, как мы наращиваем номер элемента.) А значит, они и сами сжимаются к центру своими волновыми функциями. См. водородоподобный атом, и как в нём дефинируется радиус волновой функции

- там ведь

фигурирует. Так что, всё наоборот, как вы сказали: чем больше зарядовое число, тем меньше область, в которой сосредоточено большинство электронов.
А дальняя периферия этого большинства электронов не содержит - она практически выглядит как очень лёгкий атом с несколькими электронами. И её радиус порядка радиуса Бора. Но для задачи рассеяния эта периферия мало интересна: она вносит только слабые поправки (поле в ней в

раз меньше, чем во внутренней области).
Если я правильно понял, предложенное Вами мысленное построение с выбыванием электрона мотивирована вопросом появления шальной частицы в электронном облаке?
Я вот тут боюсь попутать разные модели, Хартри-Фока я помню очень смутно, а Томаса-Ферми не помню вообще. Но идея там не в физическом выбывании электрона, а в том, что мы рассматриваем один электрон, усредняя поле от всех остальных электронов, и тогда это усреднённое поле позволяет считать, что мы в какой-то одночастичной квантовой задаче (в которой рассматриваемый электрон - на связанном уровне). Но заряд в ней распределённый, и поле создаётся этим размытым зарядом (плюс заряд ядра, конечно же). Это поле "атома минус один электрон". А когда рассматривается рассеяние шальной частицы, то там другое поле - "атома со всеми электронами". Но разница в один электрон не слишком велика для больших

так что по сути эти две идеи ведут себя одинаково.