Нейтрино вокруг черной дыры

[SergeyGubanov]

ATI.HeNRy, да это будет Ферми газ с числами заполнения

$$ n_{k} = \frac{1}{\exp\left( \frac{\varepsilon_{k} - \mu}{T} \right) + 1} $$

В случае если масса газа не велика в качестве $\varepsilon_{k}$ можно взять дискретный спектр (связанных состояний) системы уравнений Дирака для нейтрино в окрестности чёрной дыры. Самое интересное начинается когда масса газа велика, тогда он самогравитирует и спектр $\varepsilon_{k}$ иной.

[ATI.HeNRy]

SergeyGubanov в сообщении #1305555 писал(а):

Самое интересное начинается когда масса газа велика

Нейтрино - фермион будет ли соблюдаться такое правило?

Цитата:

В отличие от стационарных звезд главной последовательности, радиус которых увеличивается с массой . Радиусы типичных белых карликов с массой Солнца порядка 1/100 радиуса Солнца. Обратная зависимость масса-радиус для белых карликов полностью подтверждается наблюдениями. Отметим, что для более тяжелых фермионов - нейтронов - аналогичная конфигурация (нейтронная звезда), должна иметь радиус примерно в 2000 раз меньше, т.е. порядка нескольких км.

Соответственно для гипотетической нейтринной звезды радиус должен быть в миллиард раз больше нейтронной при той же массе?

[Ruslan_Sharipov]

Dmitriy40 в сообщении #1286630 писал(а):

Массивные частицы (с ненулевой массой - которая выше в тексте названа массой покоя) могут двигаться с любыми скоростями (разумеется меньше $c$). И от осцилляций это как бы не зависит (ну если не учитывать изменение скорости из-за изменения массы для сохранения импульса).

Вот давайте учтём и попробуем записать закон сохранения импульса в четырёхмерной форме:

\begin{align} &\frac{m_{\nu_e}c}{\sqrt{1-\dfrac{|\mathbf v_{\nu_e}|^2}{c^2}}} =\frac{m_{\nu_\tau}c}{\sqrt{1-\dfrac{|\mathbf v_{\nu_\tau}|^2}{c^2}}} =\frac{m_{\nu_\mu}c}{\sqrt{1-\dfrac{|\mathbf v_{\nu_\mu}|^2}{c^2}}}, \tag{1}\\ &\frac{m_{\nu_e}\mathbf v_{\nu_e}}{\sqrt{1-\dfrac{|\mathbf v_{\nu_e}|^2}{c^2}}} =\frac{m_{\nu_\tau}\mathbf v_{\nu_\tau}}{\sqrt{1-\dfrac{|\mathbf v_{\nu_\tau}|^2}{c^2}}} =\frac{m_{\nu_\mu}\mathbf v_{\nu_\mu}}{\sqrt{1-\dfrac{|\mathbf v_{\nu_\mu}|^2}{c^2}}}. \tag{2} \end{align}

Из (1) и (2) немедлено следует $m_{\nu_e}=m_{\nu_\tau}=m_{\nu_\mu}$, а также равенство скоростией $\mathbf v_{\nu_e}=\mathbf v_{\nu_\tau}=\mathbf v_{\nu_\mu}$.

[Munin]

[Pphantom]

Ruslan_Sharipov, не могли бы вы объяснить, что именно вы записали и зачем?

[dust]

Как интересно: кин-энергия, не зависящая от системы отсчета, и медленные фотоны...
А я-то был уверен, что кинетическая энергия всегда зависит от СО; а фотон всегда, в любой среде, движется со скоростью света в вакууме