Скалярные поля штука чудесная и интересная. Начать можно со
взаимодействия Юкавы. Юкава предположил, что нуклоны в ядре притягиваются при помощи некоторого скалярного поля, аналогичного электромагнитному (которое, как вы знаете, векторное - в смысле 4-вектора потенциала

конечно же, а не в смысле 3-векторов

). Построил теорию этого поля аналогично квантовой электродинамике, но частица-переносчик (
мезон) получила спин 0, а не спин 1. И кроме того, массу. И в результате в статической задаче потенциал точечного заряда не

а

(где

в старой системе единиц). Этот экспоненциальный множитель указывает, что силы короткодействующие: если даже взять больше заряда, то поле не будет расходиться пропорционально далеко. Потом оказалось, что не всё так просто с реальными нуклонами и мезонами, но модель Юкавы осталась очень популярной простой теоретической моделью, на которой можно показать ряд свойств более сложных явлений.
Если убрать обратно массу, то скалярное поле будет работать очень похоже на электромагнитное - только исчезнет поляризация фотона. В итоге, частица-переносчик не будет знать, электрон или позитрон её испустил (положительный или отрицательный заряд). И правило "одноимённые отталкиваются, разноимённые притягиваются" испортится. (Это свойство потом чередуется по старшим спинам: 0, 2, 4...) Причём из-за соображений неотрицательности действия, получается, что должно действовать только притяжение - и между одноимёнными, и между разноимёнными частицами-античастицами. Как в гравитации. Далее, сохранения заряда никакого нет. Волны могут излучаться начиная с монопольного уровня: если заряд в точке меняется, например, колеблется. Волновые решения такие же, как фотоны, только скалярные. Зарядом фермионного поля является

Если добавить обратно массу, то волновые решения станут массивными частицами, они будут лежать на массовой поверхности
Ну и дальше, если взглянуть на это с фермионной стороны, то получается, что член юкавского взаимодействия в действии

и массовый член фермионного поля

похожи, если положить

(скаляры, спиноры и векторы принято обозначать

). А такое поле должен кто-то создать, например, заряженная сферическая оболочка, причём оно должно быть сравнительно сильным. Или можно немного ещё поменять действие скалярного поля, чтобы такое поле создавалось само, в условии отсутствия внешних воздействий (
вакуумный конденсат). Именно это и происходит с полем Хиггса (причём сначала оно было введено для других целей, и это определило вид его действия). Это уже не юкавское скалярное поле, но всё ещё юкавское взаимодействие между фермионами и скалярным полем (ещё говорят, юкавская связь).
Рубаков. Классические калибровочные поля. Главы 2 и 14 (= книга 2 глава 1).