Здравствуйте.
Пусть есть механическая система, на которую наложена голономная связь
![$f(q) = 0$ $f(q) = 0$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/4/1/0/4101fc45685cd3fd735db94e2f289a6382.png)
,
![$f:\mathbb{R}^2\to\mathbb{R}$ $f:\mathbb{R}^2\to\mathbb{R}$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/a/8/4/a845c665ce8d34312cb48ee4d0449a1f82.png)
.
В этом случае в уравнениях Лагранжа первого рода справа стоит произведение неопределённого множителя Лагранжа
![$\lambda$ $\lambda$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/f/d/8/fd8be73b54f5436a5cd2e73ba9b6bfa982.png)
на частную производную голономной связи по соответствующей координате:
![$\lambda \frac{\partial f}{\partial q^i}$ $\lambda \frac{\partial f}{\partial q^i}$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/5/0/4/504ba064178aa2124627f59a0779860282.png)
.
Не совсем понятно как записать уравнения Лагранжа первого рода в том случае, когда голономная связь задана в параметрическом виде:
![$q_1 = f_1(s), q_2 = f_2(s)$ $q_1 = f_1(s), q_2 = f_2(s)$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/9/4/4/9443786f0277dae0731ac754f96f8d8b82.png)
. Можно, конечно, попробовать записать уравнения движения в координатах
![$s, q_2$ $s, q_2$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/a/c/f/acfce880478004accb0657ed71adc70182.png)
и затем применить голономную связь
![$q_2 = f_2(s)$ $q_2 = f_2(s)$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/9/a/89a28b64c7411979b80ba42d2c4495c882.png)
, но этот способ мне не очень нравится.