Последний раз редактировалось Ingar 24.12.2010, 16:51, всего редактировалось 1 раз.
Гласит, I.Bush G.Bush
Спектрально-корреляционный метод обнаружения сигналов
Несмотря на развитие научных методов обнаружения радиотехнических сигналов в смеси сигнала и помехи эта проблема не может считаться решенной до настоящего времени. Процедуры обнаружения сигналов Неймана-Пирсона и Вальда используют и математический аппарат, основанный на такой характеристике сигнала, как его амплитуда. Сравнивая отношение правдоподобия с вычисленным порогом, как это происходит в процедуре Неймана-Пирсона или с двумя порогами, как это происходит и процедуре Вальда, см.например [Лекция: Последовательные правила обнаружения Википедия] принимается решение о наличии или либо об отсутствии сигнала. Для расчета этих порогов задаются вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги. Отметим, что эти процедуры работают только для стационарных процессов. Адаптивный фильтр Калмана позволяет учесть нестационарность, не меняя сути процедур. Встает вопрос: можно ли выбрать другие характеристики сигнала, по которым его можно обнаружит не только в нестационарном процессе, но и при интенсивной помехе ? Рассмотрим возможность применения такой характеристики сигнала и помехи, как их спектр. Несмотря на ясный физический смысл понятия спектр, хотя бы на примере спектра радуги [Гущин Д. Д. Что мы видим, когда смотрим на радугу, и как мы слышим звук Википедия], существует ошибочное мнение о том, что спектр описывается преобразованием Фурье, хотя это преобразование дает такую характеристику сигнала, как спектральная плотность сигнала.
Определим спектр сигнала в виде следующего ряда: N Sp(∆t•n) = ∑Um(n) (1) n=1 где: Sp(∆t•n) – дискретные отсчеты спектра сигнала, ∆t•n – дискретные моменты времени, ∆t – шаг дискретного временного отсчета, n – номер дискретного момента времени, N – количество членов ряда, Um(n) – амплитуда Um n-гармоники сигнала.
Для спектра помехи этот ряд запишется в виде: N Sp(∆t•n) = ∑σn(n) (2) n=1 где: σn(n) – дисперсия σn n-ой гармоники помехи.
Отметим, что частота спектральных отсчетов определяется частотой гармоник сигнала fn = 1/∆t•n. По-существу выражение (1) определяет разложение функции в ряд, типа ряда Фурье. Однако, если в ряде Фурье даже при бесконечном числе его членов возникает ошибка в точности определения значения функции, вызванная явлением Гиббса см., например [Сходимость рядов Фурье Википедия], то ряд (1) позволяет определить точное значение функции при конечном числе его членов. Спектр идеальной широкополосной помехи и спектр сигнала в виде прямоугольного импульса запишется в виде: N Sp(∆t•n) = ∑[σn(n) + Um(n)] (3) n=1
Отношение спектра аддитивной смеси помехи и сигнала к спектру помехи равно: N K = ∑[Um(n) + σn(n)]/Um(n) (4) n=1
При отсутствии помехи выражение (4) примет минимальное значение: Kmin = 1 (5)
Теперь решающее правило можно сформулировать следующим обрезом: Если K > 1, то принимается решение о наличие сигнала, в противном случае об его отсутствии.
Другие характеристики сигнала, которую следует принять во внимание, это автокорреляционная функция.
Автокорреляционная функция сигнала имеет вид: N Ψu(∆t•n) =•∆t•ΣU(∆t•n)•U[(∆t+∆τ)•n] (3) n=1 где: Ψu(∆t•n) – отсчеты автокорреляционной функции сигнала, ∆t•n – дискретные моменты времени, ∆t – шаг временного дискрета, ∆τ – шаг временного сдвига сигнала, U(∆t•n) – отсчеты сигнала в моменты времени ∆t•n, U[(∆t+∆τ)•n] – отчеты сигнала в моменты времени (∆t+∆τ)•n.
Для сигнала, имеющего форму прямоугольного импульса высотой E автокорреляционная функция примет вид: Ψu(∆t•n) = ∆τ•E^2 (4)
Для аддитивной смеси сигнала и помехи типа белого шума с дисперсией σ взаимная корреляционная функция запишется как; Ψ(u+v)(∆t•n) = ∆t•σ^2 (5) N Ψ(u+v)(∆t•n) = ∆t•ΣU(∆t•n)•V[(∆t)•n] (6) n=1 где: U(∆t•n) – отсчеты сигнала в моменты времени Δt•n, V(∆t•n) – отсчеты помехи в моменты времени ∆t•n,
Символом ‘U’ обозначен сигнал, а символом ‘V’ – помеха.
Коэффициент отношение взаимной корреляционной функции сигнала и помехи к автокорреляционной функции сигнала равен: K = V[(∆t+∆τ)•N]/U[(∆t+∆τ)•N] (7)
Для сигнала, имеющего форму прямоугольного импульса амплитудой E и помехи с дисперсией σ коэффициент отношения примет вид: K = (σ/E)^2 (8)
Коэффициент отношения не зависит от времени его вычисления.
Невероятно, но факт: слабый сигнал на фоне интенсивной помехи обнаружить проще, чем сильный.
Если принять во внимание, что обнаружение сигнала происходит на фоне внутреннего шума приемника, который имеет дисперсию σn и дискретизация сигнала происходит с дисперсией σd, которая определяется точностью представления вещественных чисел в конкретном процессоре, то коэффициент отношения запишется в виде: K= √(σd^2+σn^2)/(σd^2+E^2) (9)
При отсутствии помехи σn = 0 и коэффициент корреляции примет вид: Kmin = σd/√(σd^2+E^2) (10)
Минимальное значение коэффициента корреляции может быть вычислено заранее, т.к. оно зависит только от технических характеристик устройства. Решающее правило запишется в виде:
Если K > Kmin, то принимается решение о наличии сигнала в принятой смеси сигнала и помехи. В противном случае принимается решение об отсутствии сигнала.
В принципе, для обнаружения сигнала на фоне интенсивной помехи достаточно использовать отношение корреляции
Спектральный метод позволяет получить информацию об особенностях интенсивной помехи и, тем самым, провести идентификацию постановщиков активных помех.
906-269-5477 позывной Ingar
P.S. Ряд (1) в действительности представляет собой разложение своими отсчетами непрерывной функции в дискретные моменты времени ∆t•n, в то время, как теорема Котельникова гласит, что [Web – версия учебного пособия “Теория сигналов и цепей” Википедия] “Любая непрерывная функция s(t), спектр которой ограничен частотой Fmax полностью определяется последовательностью своих значений в моменты времени, отстоящие друг от дуга на интервал Δt = 1/2Fmax = π/ωmax”. Однако, ряд (1) не требует выполнения ограничения на равномерный интервал времени. Кроме этого, ряд (1), в отличии от ряда Фурье, содержит конечное число членов и точно представляет непрерывную функцию при выполнении условия теорема Котельникова в виде Δt < 1/2Fmax.
|