Уравнение гиперболического типа - уравнение Эйнштейна - написано для гравитационных возмущений ровно сто лет назад.
-- 15.06.2016 16:03:57 --Как то не понятно, знакомы ли Вы с конечностью скорости неравновесного распространения тепла в газах и твердых телах.
На него абсолютно наплевать. Оно к делу никакого отношения не имеет. Гравитация с распространением тепла никак не связана.
Если конечность скорости распространения гравитационных возмущений уже доказана, то где же доказательства ее постоянности.
Там же, где и доказательства конечности. Эти вещи не доказываются по отдельности. Одни и те же наблюдения подтверждают и то и другое.
Если постоянства не будет, то вероятно, гравитационных возмущения являются разновидностью электромагнитных и квантовых хвостов(зависимостей от расстояния) этаких сил Ван-Дер Ваальса конечных сгустков твердого тела или газа на значительных по сравнению с размерами молекул их размерах.
Давно и надёжно доказано, что это не так, и так быть в принципе не может.
![$$\begin{aligned}&\partial_\rho[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\nu g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\nu}-\partial_\tau g_{\mu\nu})]-\partial_\nu[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\rho g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\mu\rho})]\\ &+\tfrac{1}{4}g^{\rho\tau}(\partial_\nu g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\nu}-\partial_\tau g_{\mu\nu})g^{\sigma\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\rho}+\partial_\rho g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\rho\sigma})\\ &-\tfrac{1}{4}g^{\sigma\tau}(\partial_\rho g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\mu\rho})g^{\rho\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\nu}+\partial_\nu g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\nu\sigma})\\ &-\tfrac{1}{2}g_{\mu\nu}g^{\kappa\lambda}\{\partial_\rho[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\lambda g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\lambda}-\partial_\tau g_{\kappa\lambda})]-\partial_\lambda[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\rho g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\kappa\rho})]\\ &+\tfrac{1}{4}g^{\rho\tau}(\partial_\lambda g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\lambda}-\partial_\tau g_{\kappa\lambda})g^{\sigma\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\rho}+\partial_\rho g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\rho\sigma})\\ &-\tfrac{1}{4}g^{\sigma\tau}(\partial_\rho g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\kappa\rho})g^{\rho\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\lambda}+\partial_\lambda g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\lambda\sigma})\}=\dfrac{8\pi G}{c^4}T_{\mu\nu}\end{aligned}$$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/3/e/9/3e932ccdc9ae9fa20834c6470a1479e682.png "$$\begin{aligned}&\partial_\rho[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\nu g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\nu}-\partial_\tau g_{\mu\nu})]-\partial_\nu[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\rho g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\mu\rho})]\\ &+\tfrac{1}{4}g^{\rho\tau}(\partial_\nu g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\nu}-\partial_\tau g_{\mu\nu})g^{\sigma\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\rho}+\partial_\rho g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\rho\sigma})\\ &-\tfrac{1}{4}g^{\sigma\tau}(\partial_\rho g_{\tau\mu}+\partial_\mu g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\mu\rho})g^{\rho\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\nu}+\partial_\nu g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\nu\sigma})\\ &-\tfrac{1}{2}g_{\mu\nu}g^{\kappa\lambda}\{\partial_\rho[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\lambda g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\lambda}-\partial_\tau g_{\kappa\lambda})]-\partial_\lambda[\tfrac{1}{2}g^{\rho\tau}(\partial_\rho g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\kappa\rho})]\\ &+\tfrac{1}{4}g^{\rho\tau}(\partial_\lambda g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\lambda}-\partial_\tau g_{\kappa\lambda})g^{\sigma\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\rho}+\partial_\rho g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\rho\sigma})\\ &-\tfrac{1}{4}g^{\sigma\tau}(\partial_\rho g_{\tau\kappa}+\partial_\kappa g_{\tau\rho}-\partial_\tau g_{\kappa\rho})g^{\rho\theta}(\partial_\sigma g_{\theta\lambda}+\partial_\lambda g_{\theta\sigma}-\partial_\theta g_{\lambda\sigma})\}=\dfrac{8\pi G}{c^4}T_{\mu\nu}\end{aligned}$$")
