Отражение плоской волны(2).

[Slow]

Есть две среды с диэлектрическими проницаемостями $\varepsilon_1$ и $\varepsilon_2$ соответственно. Они разделены пластиной толщины $h$ с удельной проводимостью $\sigma$. Пусть плоская электромагнитная волна падает перпендикулярно границе раздела.
Плоская волна: $E=E_0e^{i(kz-\omega t)}, H=H_0e^{i(kz-\omega t)}$.
Получаются следующие граничные условия:
$E_0+E_r=E_t^h, H_0-H_r-H_t^h=\frac{4\pi}{c}\sigma E_t^h$. Это между первой областью и пластиной.
$E_t^h+E_r^h=E_t, H_t^h-H_r^h-H_t=\frac{4\pi}{c}\sigma E_t$. Это между пластиной и второй областью.
$E_0, H_0$ - это параметры исходной волны, $E_r, H_r$ - отраженная часть волны в первом пространстве, $E_t^h, H_t^h$ - часть волны которая прошла через границу, $E_r^h, H_r^h$ - отраженная часть волны в пластине, $E_t, H_t$ - часть волны которая прошла во вторую область. Только вот почему то нигде не участвует толщина пластины, поэтому я сомневаюсь в правильности написанного.

[Red_Herring]

И правильно что сомневаетесь. Только еще и частота войдет в ответ (чем выше частота, тем быстрее убывает волна в проводнике)

[Slow]

Вы имеете в виду что уравнение плоской волны в проводнике и в диэлектрике отличаются? А какое тогда уравнение в проводнике? И еще может ведь волна, отраженная в проводнике, пройти обратно в первую среду и отразиться обратно в проводник итд?

[amon]

Вам должны помочь параграфы 77 и 87 Электродинамики сплошных сред. ЛЛ т.8.