Начнем с того, что волновая функция в самом простейшем случае одной частицы описывается одной комплексной функцией
Вы всегда можете умножить эту функцию (во всех точках одинаково) на некоторый общий фазовый множитель
, где
и это никак нигде никогда не проявится в экспериментах
Есть простые случаи (если вы рассматриваете одномерную механику) когда некоторые состояния (нормируемые собственные состояния энергии) в некоторый фиксированный момент времени (или картине Гейзенберга) можно умножить на фазовый множитель таким образом, что это волновая функция будет вещественна
во всех точкахСамо собой, в Шредингеровской картине эта волновая функция все равно будет иметь фазовый множитель -
В остальных случаях (включая состояния для той же системы, но не нормируемые собственные оператора энергии) вы можете съесть фазовым множителем фазу в одной точке, но не во всех сразу. Т.е. так или иначе остается разница фаз в разных точках.
В действительности для системы из одной заряженной частицы вы можете съесть и разницу фаз в разных точках, но для этого вам придется определенным способом зафиксировать калибровку электромагнитного поля, т.е. в некотором роде вы переносите фазу в некоторую добавку в электромагнитное поле.
Есть еще такая сторона вопроса. Часто просто удобно представить волновую функцию, выделив некоторую фазовую часть. Например все в том же разбиении собственного состояния оператора энергии