(Оффтоп)
Секерин и сам признаёт, что его результаты, мягко выражаясь, противоречат "современному представлению", но, разумеется, если факты противоречат теории Секерина, то тем хуже для фактов (фраза принадлежит не Эйнштейну, как пытаются утверждать ниспровергатели теории относительности, а, если не ошибаюсь, Гегелю).
Данные вычисления тоже принадлежат не Секерину, а, если не ошибаюсь М. С. Сербуленко...
Разница только в том, что Секерин, зная о противоречии теории фактам, тоже, как и Сербуленко, делает выбор в пользу теории, Эйнштейн же к фактам относился с уважением.
Но обсуждение этого вопроса в данной теме является оффтопиком, поэтому давайте его прекратим.
gris, цитируя эту фразу применительно ко мне, ccылался на Гегеля.
Спасибо. А то я никак не мог вспомнить, где именно я ссылку на Гегеля увидел.
Перейдем к обсуждению вопроса о инвариантности уравнений Максвелла преобразованиям Галилея. Во первых, почему уравнения механики инвариантны преобразованиям Галилея? Потому что в уравнения механики входит ускорение рассматриваемого объекта. А ускорение, то есть вторая производная от положения исследуемого тела, во всех инерциальных системах координат в преобразованиях Галилея одинаково. В уравнениях же Максвелла используется первая производная от положения исследуемого фронта электромагнитной волны.
Вот уравнения Максвелла в вакууме (в системе СГС):
Найдите здесь, пожалуйста, "первую производную от положения фронта электромагнитной волны".
Чтобы лучше разобраться в этом вопросе рассмотрим следующую ситуацию. Электромагнитная волна распространяется в стационарном электрическом поле-эфире, за счет колебания его параметров возле своего номинала. Поэтому неподвижная система координат OXYZ должна быть связана с телом, создавшим стационарное электрическое поле. Подвижная система координат O’X’Y’Z’ в начальный момент времени полностью совпадает с неподвижной OXYZ. Кроме того в начальный момент времени
в точке О неподвижной системы координат с помощью осциллятора создаются колебания напряженности электрического поля по закону
. В результате этого в электрическом поле и в связанной с ним неподвижной системе координат OXYZ из точки О будут распространяться сферические электромагнитные волны. Мы же для простоты рассмотрим их распространение по закону
только в направлении оси Х.
То есть, рассматривается плоская волна. Пусть плоская волна распростаняется в направлении оси
, вектор
направлен по оси
, тогда вектор
направлен по оси
. Их компоненты можно записать в виде
Для простоты и наглядности мы можем рассматривать не уравнения Максвелла, а выведенное из них уравнение распространения волны
только в направлении оси Х. Уравнения Максвелла описывают фазу волны в зависимости от положения и времени, а номинальная напряженность
стационарна. Поэтому номинальные напряженности в каждой точке пространства мы можем приравнять нулю, и рассматривать только отклонения напряженностей от их номинала. Тогда уравнение распространения электромагнитной волны примет вид
. Вот это уравнение, выведенное из уравнений Максвелла, мы и рассмотрим на предмет его инвариантности, а следовательно и уравнений Максвелла, преобразованиям Галилея.
Здесь, конечно, большая путаница.
Вообще говоря, следует различать инвариантность лагранжиана и инвариантность уравнений. Из инвариантности лагранжиана следует инвариантность уравнений и существование сохраняющейся величины (первого интеграла уравнений). Из инвариантности уравнений, насколько я помню, инвариантность лагранжиана и существование сохраняющейся величины не следует.
Инвариантность решений никоим образом из инвариантности лагранжиана или уравнений не следует. Более того, инвариантность решения - штука вообще странная. Единственное решение уравнений Максвелла, которое инвариантно относительно всех преобразований, допускаемых этими уравнениями, - это нулевое решение. Ну, возьмём решение, описывающее плоскую волну. Вы хотите сказать, что в движущейся системе отсчёта будет точно такая же волна? Вы же утверждаете, что она должна распространяться с другой скоростью.
Подвижная система координат со скоростью
движется относительно неподвижной системы координат и распространяющейся в ней со скоростью
электромагнитной волны.
Значит, если следовать Вашему утверждению о том, что скорость света складывается со скоростью системы отсчёта, в уравнениях волны вместо
должно присутствовать выражение
. Какая же это инвариантность?
В действительности из инвариантности уравнений относительно какого-либо преобразования следует, что, применив это преобразование к любому решению уравнений, мы получим снова решение (хотя и описываемое другой функциональной зависимостью от координат).
Поэтому номинальные напряженности в каждой точке пространства мы можем приравнять нулю
и не морочить себе голову этой досужей выдумкой, абсолютно не влияющей на распространение электромагнитных волн.
Чтобы перейти в подвижную систему координат, заменим согласно преобразованиям Галилея
на
.
Преобразование Галилея для данного случая имеет вид
Никакое другое преобразование здесь не будет преобразованием Галилея. Максимум, что допускают уравнения механики в отношении преобразования времени - это сдвиг начала отсчёта времени:
. При более сложном преобразовании будет нарушаться принятое в классической механике соотношение между силой и ускорением (второй закон Ньютона). Время в классической механике - абсолютное, то есть, одинаковое во всех инерциальных системах отсчёта (с точностью до сдвига начала отсчёта).
В результате этого получим уравнение нашей волны в подвижной системе координат
. Мы видим, что уравнение волны в подвижной системе координат изменило свой вид, а именно в аргументе косинуса появился дополнительный член
. Из этого и сделали вывод о неинвариантности уравнений Максвелла преобразованиям Галилея.
Не из этого. Уравнение волны обязано изменить свой вид в движущейся системе координат.
Но возмем в пространстве произвольную точку
, в произвольный момент времени
и, исходя из преобразований Галилея, определим в ней фазу нашей волны в подвижной системе координат. Она, очевидно, будет
. То есть искомая фаза отстает от фазы волны в точке О на время
, необходимое волне для прохождения отрезка OO’, и время
, необходимое волне для прохождения отрезка x’. Обозначив в нашем уравнении
через
, мы получаем уравнение нашей волны в подвижной системе координат в виде
, которое идентично уравнению распространения нашей волны в неподвижной системе координат
.
Вы хотите сказать, что
- физическое время, измеряемое движущимся наблюдателем? Это противоречит постулату об абсолютности времени в классической механике. Кроме того, у Вас начисто пропал эффект Доплера, наблюдаемый в экспериментах. А если
- не физическое время, а просто неизвестно какая величина, то Ваши математические упражнения не имеют никакого смысла.
Но Вы просто не понимаете, что должно получиться, поэтому пишете глупости. Подставляя
и
в выражение
, получим
то есть, движущийся наблюдатель будет видеть волну с циклической частотой
(классический эффект Доплера для неподвижного источника и движущегося приёмника), проходящую мимо него со скоростью
. Эта волна ни в коем случае не будет решением уравнений Максвелла, поэтому уравнения Максвелла не инвариантны относительно преобразований Галилея. Разумеется, уравнения Максвелла можно модифицировать так, чтобы они были инвариантны относительно преобразований Галилея. Однако тогда в них появится неизвестный параметр (скорость системы отсчёта относительно эфира или Вашей электросферы), который никак не удаётся измерить, в то время как он должен быть легко измеримым в опытах первого порядка.
Можно посмотреть, что дают здесь преобразования Лоренца:
Подстановка даёт
то есть, наблюдатель будет видеть волну с циклической частотой
(релятивистский эффект Доплера), проходящую мимо него со скоростью
.
Амплитуда волны будет равна
, что получается из приведённых выше выражений для
и
(остальные компоненты полей будут равны нулю).
То есть преобразования Галилея для уравнений Максвелла должны быть несколько подправлены
Не бывает "преобразований Галилея для уравнений Максвелла", есть просто преобразования Галилея - одни и те же для всей классической механики.