Вопрос следующий: электрон проходит через две щели и образует на экране интерференционную картину. В области минимума делаем
маленькую дырочку, пройдет ли за экран волновая функция?
Ответ Deepseek привожу полностью хотя он повторяет несколько раз одно и тоже.
Я:
как может волновая функция не пройти в отверстие в районе минимума если до экрана существует множество точек где волновые функции пересекаются в противофазе и подавляют друг друга но дальше они расходятся в разные стороны и мы можем зарегистрировать там электрон, значит и через отверстие в экране они пройдут?
Deepseek:
Этот вопрос затрагивает ключевые аспекты квантовой механики: природу волновой функции, интерференцию и граничные условия. Давайте разберёмся поэтапно.
---
### **1. Что происходит в области минимума интерференции?**
В точке деструктивной интерференции **амплитуда волновой функции**
![$ \psi(x) $ $ \psi(x) $](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/b/3/8/b383cf5edfdbf4406ced75ee32258cdb82.png)
равна нулю. Это означает, что:
- Вероятность обнаружения частицы в этой точке:
![$$
|\psi(x)|^2 = 0.
$$ $$
|\psi(x)|^2 = 0.
$$](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/5/2/0/520f026a1b9998f88db5cece0a01809982.png)
- Однако волновая функция — это **не физическая волна**, а амплитуда вероятности. Нулевая амплитуда в точке минимума не означает, что частица «исчезла» — она просто не может быть обнаружена в этой конкретной области.
---
### **2. Почему волновая функция не проходит через отверстие в минимуме?**
Если отверстие создано **точно в точке с
![$ \psi(x) = 0 $ $ \psi(x) = 0 $](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/0/9/80976071daf6e0a0a65d52dcb6559fba82.png)
**, то:
- В этой точке амплитуда волновой функции равна нулю, поэтому **нет «волны», которая могла бы пройти через отверстие**.
- Волновая функция описывает **вероятностное распределение**. Нулевая амплитуда в отверстии означает, что частица **не взаимодействует с этим участком экрана** — она физически не может пройти через него.
---
### **3. Что происходит «после» минимума?**
Интерференционная картина возникает из-за суперпозиции волновых функций, прошедших через две щели. Вдали от экрана волны действительно расходятся, но:
- **Распространение волновой функции** определяется её амплитудой во всём пространстве. Если в области отверстия
![$ \psi(x) = 0 $ $ \psi(x) = 0 $](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/0/9/80976071daf6e0a0a65d52dcb6559fba82.png)
, это создаёт **граничное условие**: волновая функция за отверстием будет определяться только теми участками, где
![$ \psi(x) \neq 0 $ $ \psi(x) \neq 0 $](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/9/8/0/980a86bc95356fae57454f727c6524bd82.png)
.
- Даже если волны расходятся дальше, **отверстие в точке с нулевой амплитудой не становится «источником» волны**. Оно остаётся «невидимым» для частицы.
---
### **4. Пример: интерференция двух щелей**
Представим классический двухщелевой эксперимент:
- Волновая функция после щелей имеет вид:
![$$
\psi(x) = \psi_1(x) + \psi_2(x),
$$ $$
\psi(x) = \psi_1(x) + \psi_2(x),
$$](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/3/7/7/377cb514f7de2a5dc161905bbd9e2b6c82.png)
где
![$ \psi_1(x) $ $ \psi_1(x) $](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/e/b/4/eb42f182586e441cb29a0f5c23e7441782.png)
и
![$ \psi_2(x) $ $ \psi_2(x) $](https://dxdy-04.korotkov.co.uk/f/3/7/4/374c465a2d49d1c0d0a54f2504ee00a582.png)
— волновые функции, прошедшие через первую и вторую щели.
- В минимуме интерференции
![$ \psi_1(x) = -\psi_2(x) $ $ \psi_1(x) = -\psi_2(x) $](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/d/8/8d8071ef5133af62f115109acbcb928682.png)
, поэтому
![$ \psi(x) = 0 $ $ \psi(x) = 0 $](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/0/9/80976071daf6e0a0a65d52dcb6559fba82.png)
.
Если в точке минимума создать отверстие:
- **Нет «потока» амплитуды через отверстие**, так как
![$ \psi(x) = 0 $ $ \psi(x) = 0 $](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/0/9/80976071daf6e0a0a65d52dcb6559fba82.png)
.
- Волновая функция за экраном определяется только областями, где
![$ \psi(x) \neq 0 $ $ \psi(x) \neq 0 $](https://dxdy-02.korotkov.co.uk/f/9/8/0/980a86bc95356fae57454f727c6524bd82.png)
. Отверстие в нулевой точке **не вносит вклад** в распространение волны.
---
### **5. Может ли частица пройти через отверстие?**
- **Нет**, если отверстие находится строго в точке с
![$ |\psi(x)|^2 = 0 $ $ |\psi(x)|^2 = 0 $](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/6/a/4/6a4698e2194ad9ea8b8c77ed0579df9482.png)
. Частица не взаимодействует с этой областью экрана.
- **Да**, если отверстие смещено даже на микроскопическое расстояние от минимума, где
![$ |\psi(x)|^2 \neq 0 $ $ |\psi(x)|^2 \neq 0 $](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/8/5/a/85a9c8b627844d06ebdff808de9430c982.png)
. В этом случае волновая функция проходит через отверстие, и интерференционная картина искажается.
---
### **6. Физическая интуиция**
- **Аналогия со звуковыми волнами**: Если две звуковые волны гасят друг друга в определённой точке, вы не услышите звук в этой точке, но за её пределами волны продолжают распространяться. Однако если вы поместите микрофон точно в точку нулевой амплитуды, он не зарегистрирует сигнал — «отверстие» в этой точке не станет источником звука.
- **Квантовая механика**: Волновая функция описывает вероятности, а не физическое поле. Нулевая вероятность в точке минимума означает, что частица «обходит» эту область, а не проходит через неё.
---
### **7. Практический эксперимент**
Если бы удалось создать идеальное отверстие в точке с
![$ |\psi(x)|^2 = 0 $ $ |\psi(x)|^2 = 0 $](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/6/a/4/6a4698e2194ad9ea8b8c77ed0579df9482.png)
:
1. Частица **не проходит через отверстие**, так как амплитуда в этой точке нулевая.
2. Интерференционная картина за экраном **не изменится**, так как отверстие не влияет на распространение волновой функции.
3. Обнаружить частицу за отверстием **невозможно**, потому что её волновая функция там отсутствует.
---
### **8. Вывод**
Волновая функция не проходит через отверстие в области минимума интерференции, потому что:
- В этой точке амплитуда вероятности равна нулю, и частица физически не взаимодействует с отверстием.
- Даже если волны расходятся дальше, отверстие в нулевой точке остаётся «незаметным» для частицы.
- Это следствие **квантовой суперпозиции** и **вероятностной природы** волновой функции.