Однако, дело здесь именно в том, что от конкретного вида этой регуляризации будет зависеть вид вклада в эволюцию от интервала скачка. А это в свою очередь, означает, что при большой "высоте" скачка, (т.е. вне теории возмущений по малой его высоте) когда основной вклад этого временного интервала в эволюцию уже нельзя "выкинуть" из оператора эволюции вместе с высшими порядками разложения Дайсона, - мы не можем уже утверждать , чему именно этот вклад будет равен: выражению
- как писал тут один из участников, или чему-то еще (на самом деле, этот вклад может быть в общем случае вообще равен чему угодно).
А вот и нет.
Cos(x-pi/2) по сути уже всё объяснил, см. пост, цитированный ниже:
Случай с изменяющейся скачком функцией
получается отсюда при
Видно, что в этом пределе вклад в
зависящий от
стремится к нулю, т.е. детали поведения функции
в промежутке её изменения перестают влиять на скачок фазы волновой функции в этой задачке.
Можно абсолютно строго показать следующее: возьмём
любую непрерывную функцию
на отрезке
, такую что
,
.
Далее, вместо точки
в исходной задаче вклеим отрезок
, и на этом отрезке зададим гамильтониан выражением
. Тогда он будет плавно меняться от
до
с профилем, описываемым функцией
.
Далее, при фиксированном
можно точно решить УШ
в абсолютно классическом смысле, ни единого разрыва, и даже получить точную формулу для решения, в которую будет входить экспонента от интеграла функции
. При конечном
функция будет дифференцируема в классическом смысле при всех
.
Далее, в этой формуле можно устремить
к нулю.
Утверждение: независимо от профиля функции
, решение при
будет сходиться к одному и тому же решению, полученному в первом посте и соответствующему непрерывной регуляризации/решении в обобщённных функциях.
Т. е. от того, как именно происходит скачок, в пределе малости интервала на самом деле вообще ничего не зависит.