Здравствуйте коллеги!
У меня такая проблема, после компиляции выдает такое оглавление в приложении:
Приложения 76
П.1 Дифференцирование ковариаций . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .77
П.2 Переход от позиционного к пространственно-корреляцион-
ному описанию . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ...80
П.3 Дополнительные разделы дискретного описания динамики
кристалла . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .83
А мне надо такое:
Приложения 25
A Дифференцирование ковариаций 25
A.1 Определения ковариаций . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 25
A.2 Первые производные по времени . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
A.3 Вторые производные по времени . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
A.4 Третьи производные по времени . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27
A.5 Представление через ковариации перемещений . . . . . . . . . . . . . . 27
A.6 Динамика обобщенных энергий . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27
B Переход от позиционного к пространственно-корреляционному опи-
санию 28
B.1 Пространственно-однородное состояние . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28
B.2 Факторизация разности L q − L p . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29
B.3 Континуализация . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30
C Дополнительные разделы дискретного описания динамики кристал-
ла 31
C.1 Стационарное состояние . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31
C.2 Альтернативные обобщенные энергии . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32
ТО есть подпункты приложений не высвечиваются в оглавлении, к тому же в тексте когда идет ссылка на какой-то подпункт
приложения, в тексте просто печатается ссылка на пункт приложения , а не подпункт, то есть печатается:
Более подробно дифференцирование ковариаций рассмотрено в приложении П.1.
А мне надо чтоб было так: В приложении B.1 показано, что............
К тому же в самом приложении не идет нумерация подпунктов, то есть печатается вот так:
П.1. Дифференцирование ковариаций
Определения ковариаций
А мне надо так:
A Дифференцирование ковариаций
A.1 Определения ковариаций
Как все это сделать?
Вот пример главного файла, который компилируется (он подключает к себе другие файлы):
Код:
[syntax lang="latex"]\documentclass[a4paper,twoside,12pt]{report1}
\usepackage[russian]{babel}
%\usepackage{refcheck}
\usepackage{fancyhdr1}
\usepackage{nccsect}
\usepackage{amsmath}
\usepackage[title,titletoc]{appendix}
%---------------------------------------------------------------
\usepackage{graphics}
%% or use the graphicx package for more complicated commands
%% \usepackage{graphicx}
%% or use the epsfig package if you prefer to use the old commands
%% \usepackage{epsfig}
%% The amssymb package provides various useful mathematical symbols
\usepackage{amssymb}
\usepackage{amsmath,amsthm}
\usepackage{amsfonts}
\usepackage{epsf,latexsym,amssymb,amsmath,array,bm}
%--------------------------------------------------------------
%---------------добавлено Крохалевой-------------------------
%\usepackage[dvips]{graphicx}
\usepackage[pdftex]{graphicx}
%для разрядки
\usepackage{soul}
\usepackage{makecell}
\usepackage{multirow}
%\usepackage{misccorr}
\usepackage{multicol}
\usepackage{rotating}
\usepackage{multirow}
\usepackage{wrapfig}
\usepackage{caption}
\DeclareCaptionFormat{GOSTtable}{#2#1\\#3}
\DeclareCaptionLabelSeparator{fill}{\hfill}
\DeclareCaptionLabelFormat{fullparents}{\bothIfFirst{#1}{~}#2}
\captionsetup[table]{
format=GOSTtable,
font={footnotesize},
labelformat=fullparents,
labelsep=fill,
labelfont=bf,
textfont=bf,
justification=centering,
singlelinecheck=false
}
%первый абзац с красной строки
\usepackage {indentfirst}
%для верстки рисунков рядом в 2 колонки
\usepackage{multicol}
%объявляются папки с рисунками
\graphicspath{{Krivtsov/}{Kuzkin/}}
\def\dx{\partial_x}
\def\dt{\partial_t}
\def\W{\varOmega}
\def\LL{{\mathfrak L}}
\let\D = \Delta
\let\de = \delta
\let\la = \lambda
\def\L{{\cal L}}
\def\R{{\cal R}}
\let\ka=\kappa
\def\d{{\cal D}}
\def\DD{\D^{\!2}}
\let\w = \omega
%нумерация библиографического списка (не в [], а с точкой)
\def\pti#1{#1}
\makeatletter
\bibliographystyle{unsrt}
\renewcommand{\@biblabel}[1]{#1.}
\makeatother
%-------------------------------------------------------------
% A4 paper size: 210mm width, 297mm height
% Книга
%\textwidth = 166mm
%\textheight = 238mm
%\oddsidemargin = 29mm
%\topmargin = 19mm
% Пособие
\textwidth = 160mm
\textheight = 230mm
\oddsidemargin = 25mm
\evensidemargin = 25mm
%\topmargin = 20mm
\topmargin = 33mm
\hoffset = -25mm \voffset = -38mm
%\parskip = 12pt
\parindent = 8mm %отступ в начале абзаца
%--------- definitions ----------------------------------------
\input def.tex
\input {Kuzkin/def_Kuzkin.tex}
%\input {Kuzkin/defshow.tex}
\input{defshow}
%\def\inp#1{{\include{#1}}}
\def\inp#1{{\input{#1}}}
\setcounter{secnumdepth}{1} % 2
\setcounter{tocdepth}{1} % 2
%--------------------------------------------------------------
\pagestyle{fancy}
%Definitions for headings
%Clear all definitions
\fancyhf{}
%Style for section
% \renewcommand{\sectionmark}[1]%
%{\markright{\thesection\ #1}}
%{\markright{\shorttitle}}
% {}{}
% \renewcommand{\subsectionmark}[1]%
% {}
%Headings:
%Even pages, at the center
\fancyhead[CE]{\leftmark }
\fancyhead[CO]{\rightmark}
%Page numbering
\fancyhead[LE]{\thepage }
\fancyhead[RO]{\thepage }
\cfoot{}
%--------------------------------------------------------------
\def\Chapter#1{\chapter{#1}\thispagestyle{empty}}
%\def\Chapter#1{\chapter{#1}\thispagestyle{empty}\markboth{#1}{#1}}
%\def\Chapter#1{\chapter{#1}\thispagestyle{empty}\markboth{Глава \thechapter. #1}{#1}}
%\def\Chapter#1{\chapter{#1}\thispagestyle{empty}\def\rightmark{Глава \thechapter. #1}}
%\def\Chapter#1{\chapter{#1}\thispagestyle{empty}\def\leftmark{Глава \thechapter. #1}}
%\def\Section#1{\section{#1}\markright{Глава \thechapter. #1}{#1}}
%\def\Chapter#1{\chapter{#1}\thispagestyle{empty}\markleft{Глава \thechapter. #1}}
%\def\Part#1{\part{#1}}
\def\Part#1{\part{#1\protect\thispagestyle{empty}}}
\renewcommand{\chaptermark}[1]{\markboth{\chaptername\ \thechapter. #1}{}}
\renewcommand{\sectionmark}[1]{\markright{\thesection. #1}{}}
% ПЕРЕОПРЕДЕЛЯЕМ НУМЕРАЦИЮ ПРИЛОЖЕНИЙ %\@Asbuk\c@section.
\makeatletter
\renewcommand\appendix{\par
%\section*{Приложения}
%\addcontentsline{toc}{section}{Приложения}
\renewcommand\thechapter{П}
\setcounter{chapter}{0}%
\setcounter{section}{0}%
\setcounter{subsection}{0}%
%\gdef\thesection{}}
}
\makeatother
% Точка после номера таблицы
\makeatletter
\CaptionTagSuffix{.\hskip .7em \@plus .2em \@minus .1em}
\makeatother
\newcounter{chpt}
%точка в названии параграфа
\SectionTagSuffix{.\enskip}
%часть арабской цифрой
%\makeatletter
%\renewcommand \thepart {\@arabic\c@part}
%\makeatother
%%%%%%%%%%%% колдуем с оглавлением
%%% Часть 1. Название части
%\makeatletter
%\renewcommand \thepart {\@Roman\c@part.}
%\renewcommand\l@part[2]{%
%\ifnum \c@tocdepth >-2\relax
%\addpenalty{-\@highpenalty}%
%\addvspace{1em \@plus\p@}%
% \setlength\@tempdima{3em}%
% \begingroup
% \parindent \z@ \rightskip \@pnumwidth
% \parfillskip -\@pnumwidth
%{\leavevmode
%\large \bfseries Часть #1\hfil \hb@xt@\@pnumwidth{\hss #2}}\par
%\nobreak
%\global\@nobreaktrue
%\everypar{\global\@nobreakfalse\everypar{}}%
% \endgroup
%\fi}
%\makeatother
%%%% Глава 1. Название главы
%\makeatletter
%\renewcommand\l@chapter[2]{%
%\ifnum \c@tocdepth >\m@ne
% \addpenalty{-\@highpenalty}%
%\vskip 1.5em \@plus\p@
%\setlength\@tempdima{1.5em}%
%\begingroup
% \parindent \z@ \rightskip \@pnumwidth
%\parfillskip -\@pnumwidth
%\leavevmode \bfseries
%\advance\leftskip\@tempdima
%\hskip -\leftskip
%Глава #1\nobreak\hfil \nobreak\hb@xt@\@pnumwidth{\hss #2}\par
% \penalty\@highpenalty
% \endgroup
%\fi}
%\renewcommand{\thechapter}{\arabic{chapter}.}
%\renewcommand{\thesection}{\arabic{chapter}.\arabic{section}.~}
%\makeatother
%Заключение и проч. без "Глава". вводятся командой \likechapter{Заключение}
%\newcommand{\No}{\textnumero}
\newcommand{\likechapterheading}[1]
\makeatletter
\renewcommand{\@dotsep}{2}
\newcommand{\l@likechapter}[2]{\ifnum \c@tocdepth >\m@ne
\addpenalty{-\@highpenalty}%
\vskip 1.5em \@plus\p@
\setlength\@tempdima{1.5em}%
\begingroup
\parindent \z@ \rightskip \@pnumwidth
\parfillskip -\@pnumwidth
\leavevmode \bfseries
\advance\leftskip\@tempdima
\hskip -\leftskip
#1\nobreak\hfil \nobreak\hb@xt@\@pnumwidth{\hss #2}\par
\penalty\@highpenalty
\endgroup
\fi}
\makeatother
\newcommand{\likechapter}[1]{
\likechapterheading{#1}
\addcontentsline{toc}{likechapter}{#1}}
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
%\nofiles
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\begin{document}
\large
\Russian\selectlanguage{russian}
\baselineskip = 20pt
\inp{title}
\newpage
%\def\contentsname{Оглавление}
%\tableofcontents
\markboth{\contentsname}{\contentsname}
%\markright{\contentsname}
\inp{Intro}
\newpage\thispagestyle{empty} \mbox{}\newpage
%\newpage \mbox{}\newpage
%\newpage\thispagestyle{empty} \mbox{}\newpage
%\Part{Графен 2D: многочастичное описание \protect\thispagestyle{empty}} \thispagestyle{empty}
%\newpage \mbox{}\newpage
%\input{Berinskii_1/Approaches}
%\input{Berinskii_3/GrapheneMB}
%\newpage\thispagestyle{empty} \mbox{}\newpage
%\Part{Графен и графит: моментное описание \protect\thispagestyle{empty}}\thispagestyle{empty}
%\newpage \mbox{}\newpage
%\inp{Berinskii_2/Rods}
%\inp{Kudarova/Kudarova}
\inp{Krivtsov/a_graphite}
\inp{Kuzkin/__Kuzkin_v07}
%\Part{Алмаз, лонсдейлит и сфалериты: \\ моментное описание\protect\thispagestyle{empty}}\thispagestyle{empty}
%\newpage \thispagestyle{empty}\mbox{}\newpage
%\inp{Loboda/Loboda1}
%\inp{Hakalo/lonsdaleite_pos}
%\newpage \thispagestyle{empty}\mbox{}\newpage
%\inp{Zakl}
\newpage \thispagestyle{empty}\mbox{}\newpage
\inp{Zakl}
\newpage \thispagestyle{empty}\mbox{}\newpage
\renewcommand{\bibname}{Библиографический список}
\input{bib}
\appendix
\renewcommand{\chaptername}{Приложения}
\part*{Приложение\protect\thispagestyle{empty}}
\addcontentsline{toc}{likechapter}{Приложения}
\markboth{ПРИЛОЖЕНИE}{ПРИЛОЖЕНИE}
\newpage \thispagestyle{empty}\mbox{}\newpage
\input{Prilozh/Ber_Pril}
\inp{Ending}
%\newpage Число рисунков: \arabic{myfig}.\par Число таблиц: \arabic{mytab}.
\end{document}
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% [/syntax]
Главный файл подключает к себе файл \inp{Krivtsov/a_graphite}
Код:
[syntax lang="latex"]%---------------------------------------------------------------
\def\chpt{alpha_graphite} % Метка главы
\def\figdir{alpha_graphite/} % Папка для рисунков
%---------------------------------------------------------------
% already defined somewhere. \newcommand {\dfeq} {\stackrel{\mbox{\scriptsize def}}{=}}
%---------------------------------------------------------------
\Chapter{Тепловые процессы в одномерных гармонических кристаллах}
\label{chapter-\chpt}
%---- Определения ----------------------------------------------
\input{Krivtsov/defak}
\input{Krivtsov/defm}
\def\aal{\Vect a_\al}
%---------------------------------------------------------------
\Abstract{В данной главе рассматриваются тепловые процессы в одномерных гармонических кристаллах. Формулируется задача динамики для кристалла со случайными начальными условиями. Вводятся ковариации скоростей и перемещений частиц. Выводятся уравнения, описывающие динамику ковариаций, с детерминированными начальными условиями. Производится разделение процессов в системе на быстрые и медленные. Выводятся уравнения, описывающие данные процессы. Определяется закон, по которому происходит выравнивание кинетической и потенциальной энергий. Получается простое уравнение, описывающее распространение тепла в одномерном гармоническом кристалле.}
%\section{Дискретное описание}
\section{Уравнения динамики кристалла}
\section{Случайные и детерминированные \\ величины}
\section{Уравнения динамики ковариаций}
\section{Однородное состояние}
\label{uni}
\section{Стационарное однородное состояние}
\label{statuni}
В приложении~\ref{ap_k} показано, что для гармонического кристалла на упругой подложке~\eq{2} выполняется
\be{21-1}\TS
\L_q - \L_p = \w_0^2\d_n\d_k \qq
\d u_i \= u_{i+1} - u_{i-1}.
\ee
Перепишем это соотношение в виде
\be{21-2}\TS
\L_q - \L_p = \R_n\d_k ,
\ee
где $\R_n = \w_0^2\d_n$.
%Возможно, для более широкого класса линейных задач соотношение \eq{21-2} сохранится, а изменится конкретное представление линейного оператора $\R_n$.
Тогда из уравнения \eq{21} следует, что производная по времени от $\epsilon_{pq}$ пропорциональна конечной разности по пространственному индексу. Следовательно, в случае однородного по пространству состояния кристалла правая часть \eq{21} равна нулю и величина $\epsilon_{pq}$ сохраняется. Это позволяет интерпретировать ее как некоторую энергию. Будем называть ее обобщенной (ковариационной) энергией пары частиц (отнесенной к массе частицы). При $p=q$ обобщенная энергия дает удвоенную удельную энергию частицы. Для обобщенной энергии, согласно \eq{21} и \eq{21-2}, выполняется уравнение баланса
\be{21-3}\TS
\dot\epsilon_{pq} = -\d_k \chi_{pq} \qq
% \chi_{pq} \= \frac12\R_n(\nu_{pq} - \nu_{qp}) \qq
\chi_{pq} \= \R_n\mu_{pq}
,\ee
где величина $\chi_{pq}$ играет роль потока обобщенной энергии.
Если $\ka_{pq}$ интерпретировать как величину, пропорциональную\footnote{Коэффициент пропорциональности равен $m/2$.} обобщенной кинетической энергии, то тогда, согласно \eq{21a}, величина
\be{22-1}\TS
\pi_{pq}\=-\frac12(\L_p + \L_q)\xi_{pq}
\ee
соответствует обобщенной потенциальной энергии.
Сумма и разность этих энергий дают обобщенный гамильтониан и лагранжиан пары частиц:
\be{22-2}\TS
\epsilon_{pq} \= \ka_{pq} + \pi_{pq} \qq
\lambda_{pq} \= \ka_{pq} - \pi_{pq}.
\ee
%
Согласно \eq{5}, обобщенный лагранжиан имеет простую дифференциальную связь с ковариацией перемещений:
\be{22-3}\TS
\lambda_{pq} = \frac12\ddot\xi_{pq}
.\ee
%\subsection{Динамика обобщенных энергий}
Первые производные по времени от обобщенных энергий выражаются через смешанные ковариации $\nu_{pq}$ и $\nu_{qp}$. Вторые производные выражаются через ковариации перемещений и скоростей $\xi_{pq}$ и $\ka_{pq}$, и не выражаются напрямую через обобщенные энергии. Тем не менее возможно получение замкнутой системы уравнений динамики обобщенных энергий --- см. приложение~\ref{ap_t}.
Важными для дальнейшего являются незамкнутые уравнения второго порядка
\ba{d2}{rcl}
(\L_p + \L_q)\ddot\epsilon_{pq} - \frac12(\L_p - \L_q)^2\,\epsilon_{pq} &=& -\frac12(\L_p - \L_q)^2\,\lambda_{pq}
,\\ [3mm]
\ddot\lambda_{pq} - 2(\L_p + \L_q)\lambda_{pq} &=&
-\frac12(\L_p-\L_q)^2\xi_{pq}
.
\ea
Первое из уравнений \eq{d2} получается дифференцированием уравнения~\eq{21}, второе следует из уравнения \eq{6} с учетом тождества \eq{22-3}.
Правые части уравнений \eq{d2} оказываются малыми для медленных (1-е уравнение) и быстрых (2-е уравнение) процессов. Тем самым левые части данных уравнений дают приближенные уравнения динамики гамильтониана и лагранжиана. Небольшая модификация превращает \eq{d2} в замкнутую систему \eq{n6} относительно $\epsilon_{pq}$ и $\lambda_{pq}$, которая может использоваться для получения приближенных решений произвольной точности.
Отметим, что существует альтернативный способ введения обобщенных энергий --- соответствующие формулы приведены в приложении \ref{app-alt-E}.
\section{Смешанные ковариации}
Как упоминалось ранее в разделе~\ref{uni} при рассмотрении однородного состояния, смешанные ковариации во многом аналогичны обобщенным энергиям.
Так, антисимметричная смешанная ковариация удовлетворяет уравнению баланса
\be{d3}\TS
% \dot\eta_{pq} = \lambda_{pq}
%\qq
\dot\mu_{pq} = \frac12(\L_q - \L_p)\xi_{pq},
\ee
аналогичному уравнению баланса обобщенной энергии \eq{21}. В про\-стран\-ствен\-но-од\-но\-род\-ном состоянии величина $\mu_{pq}$, как и полная обобщенная энергия $\epsilon_{pq}$, сохраняется. Симметричная и антисимметричная части смешанной ковариации образуют замкнутую систему уравнений 2-го порядка:
\ba{d4}c
\ddot\eta_{pq} =
2(\L_p + \L_q)\eta_{pq} + (\L_p-\L_q)\mu_{pq}
%,\\[4mm]
\qq
\ddot\mu_{pq} = (\L_q - \L_p)\eta_{pq}.
\ea
%\section{Континуальное описание}
%\subsection{Переход от позиционных к пространственным и корреляционным индексам}
\section{Континуализация}
\section{Быстрые и медленные процессы}
\section{Динамика быстрых процессов}
\section{Динамика медленных процессов}
Обобщение изложенного подхода на многомерный случай для быстрых тепловых процессов проводится в следующей части.
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
[/syntax]
а также подключает файл с приложениями \input{Prilozh/Ber_Pril}:
Код:
[syntax lang="latex"]\setcounter{equation}{0}
\renewcommand{\theequation}{П\arabic{equation}}
%\section*{Приложения}
%\addcontentsline{toc}{section}{Приложения}
\section{Дифференцирование ковариаций}
\label{ap_t}
\subsection{Определения ковариаций}
\subsection{Факторизация разности $\L_q - \L_p$}
\label{ap_k}
\section{Дополнительные разделы дискретного описания динамики кристалла}
\subsection{Стационарное состояние}
\label{app-sss}
В разделе \ref{statuni} рассматривалось стационарный режим при пространственно-однородном состоянии системы. Запишем формулы без использования предположения об однородности. При этом ограничимся строго стационарным состоянием --- при котором все ковариационные переменные постоянны.
Обращение в ноль производных в уравнениях баланса~\eq{4}, \eq{5} и \eq{6} приводит, соответственно, к следующим разностным уравнениям:
\be{s4}
\nu_{pq} + \nu_{qp} = 0
\qq
\L_p\nu_{pq} + \L_q\nu_{qp} = 0
\qq
\ka_{pq} + \L_q\xi_{pq} = 0;
\ee
\subsection{Альтернативные обобщенные энергии}
\label{app-alt-E}
%\section{Приложение. Однородное по пространству состояние}\label{transit_eq}
\section{Колебания треугольной решетки}
\label{particle vibr}
\ee
%[/syntax]
Он подключает еще много чего, но это 2 главных файла - и ключ к разгадке проблемы в них!
