«Начнём с повторения того, что было сказано в первом томе о принципе относительности в ньютоновской механике. Основной закон ньютновской механики выражается уравнением

, где

сила, действующая на материальную точку, а

- радиус-вектор, определяющий положение последней относительно какой-либо инерциальной системы отсчёта. Возьмём две инерциальные системы отсчёта, одну из которых будем обозначать через

и называть неподвижной, а другую - через

, называя её движущейся. Пусть система

движется относительно системы

равномерно и прямолинейно со скоростью

. Если

и

- радиусы-векторы, определяющие положения движущейся материальной точки относительно этих систем отсчёта в момент времени

, то они связаны между собой преобразованием Галилея

При этом в ньютоновской механике предполагается, что время

абсолютно, т.е. одинаково во всех системах отсчёта. Для простоты отсчёт времени ведется с того момента, когда начала координат систем

и

совмещаются между собой. Это не отражается на общности рассуждений.
Дважды дифференцируя по времени соотношение

находим формулы преобразования скорости и ускорения:

Таким образом, ускорение инвариантно относительно преобразований Галилея, т.е. одинаково в обеих системах отсчёта

и

». Сивухин том 4, стр. 620, 621.
Правильно ли я понимаю, что если в системе

пнуть шар и измерить его ускорение, то наблюдатель в системе

определит ускорение этого шара точно таким же, как и наблюдатель пинавший шар?