Вдобавок ещё вот какое рассуждение придумалось (сильно идеализированное и сильно занудное - для ясности :)). Притом основанное не на квантовой (фотонной) картине, а на представлении о классических ЭМ-волнах.
Рассмотрим естественный свет в заданной точке наблюдения как вектор электрического поля
хаотично изменяющийся со временем
по направлению и по величине (в плоскости, перпендикулярной лучу, разумеется, т.к. ЭМ-волна это поперечная волна).
Пусть некий идеальный интерферометр как-то создаёт из исходного луча аналогичный второй луч света, приходящий в ту же точку наблюдения, но в котором во всём диапазоне наблюдаемых частот фаза ЭМ-волны сдвигается на
То есть, попросту говоря, пусть интерферометр добавляет в точке наблюдения к исходному случайному вектору
этот же вектор с противоположным знаком:
.
Другими словами, наш прибор таков, что в точке наблюдения имеет место 100% деструктивная интерференция.
Заметим, что то же самое равенство можно записать, предварительно разбив вектор поля на две взаимно перпендикулярные составляющие в направлениях 1 и 2, выбранных в данной плоскости произвольно:
.
А теперь усложним прибор: пусть второй луч интерферометра, прежде чем попасть в точку наблюдения, проходит ещё и через идеальный поляризатор, поглощающий, например, компоненту 1 (так что, на выходе такого поляризатора свет будет линейно поляризован в направлении 2). Тогда в нашей формуле следует вычеркнуть слагаемое
И мы получим:
.
Имхо, тут виден ответ (идеализированный) на вопрос ТС. А именно: с поляризатором тоже имеет место некоторая интерференция обоих лучей. Действительно:
а) без нашего интерферометра и без поляризатора мы имели бы в точке наблюдения неполяризованный свет
.
б) но с тем и с другим мы получаем в точке наблюдения свет
- он имеет меньшую яркость и поляризован ортогонально тому, что дал бы только поляризатор без интерферометра.
P.S.
За сохранением энергии я тут для простоты не следил (написал, что интерферометр создает ещё один луч, а надо было бы делить поровну интенсивность входного луча между двумя интерферирующими лучами; кроме того, чтобы не нарушать закон сохранения энергии, надо рассматривать и тёмные и светлые места интерференционной картины целиком). Но применительно к одной "точке наблюдения", наверное, такая идеализация допустима.
на 
орбиталь электрон движется линейно - излучение дипольное, типа электрического диполя.) И я не вижу, почему бы естественный свет был бы преимущественно линейно или циркулярно поляризован: в среднем, должно встречаться и такое, и другое излучение (а также смешанно-поляризованное, тоже не тяготеющее ни к тому, ни к другому типу).
— разница плеч сравнимая или большая времени когерентности даст только очевидное уменьшение контраста интерференционной картины). Более популярные 
, где 
— разность фаз между плечами) — полная матрица интерферометра. Ответ:![$$
J=\frac{1}{\sqrt2}\left[\left(
\begin{array}{cc}
0 & -1 \\
1 & 0 \\
\end{array}
\right)+e^{i \varphi} \left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 1 \\
\end{array}
\right)\right]=\frac{1}{\sqrt2}\left(
\begin{array}{cc}
e^{i \varphi } & -1 \\
1 & e^{i \varphi } \\
\end{array}
\right),$$
$$ G_0=\left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 1 \\
\end{array}
\right) ,$$
$$
G=J G_0 J^{+}=\left(
\begin{array}{cc}
1 & i \sin \varphi \\
-i \sin \varphi & 1 \\
\end{array}
\right) ,$$
$$ I=\frac12\operatorname{Tr}G=1,
$$](https://dxdy-03.korotkov.co.uk/f/6/b/2/6b29d2d4e0874cedc4b0a63310fc3a6e82.png "$$
J=\frac{1}{\sqrt2}\left[\left(
\begin{array}{cc}
0 & -1 \\
1 & 0 \\
\end{array}
\right)+e^{i \varphi} \left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 1 \\
\end{array}
\right)\right]=\frac{1}{\sqrt2}\left(
\begin{array}{cc}
e^{i \varphi } & -1 \\
1 & e^{i \varphi } \\
\end{array}
\right),$$
$$ G_0=\left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 1 \\
\end{array}
\right) ,$$
$$
G=J G_0 J^{+}=\left(
\begin{array}{cc}
1 & i \sin \varphi \\
-i \sin \varphi & 1 \\
\end{array}
\right) ,$$
$$ I=\frac12\operatorname{Tr}G=1,
$$")
— интенсивность на выходе из интерферометра (на входе была 
). Т.е. интерференции не будет.
(в этом смысле некорректно говорить, что 
, где слагаемое 
говорит, что свет на выходе из интерферометра будет «обогащен» правой или левой (в зависимости от знака 
) поляризацией. И интерференцию можно будет наблюдать, разместив уже после интерферометра четвертьволновую пластинку с линейным поляризатором (т.е., к примеру, современный поляризатор для фотографов развернутый задом наперёд).![$$
J=\frac{1}{\sqrt2}\left[\left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 0 \\
\end{array}
\right)+e^{i \varphi} \left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 1 \\
\end{array}
\right)\right]
$$
$$
G=\left(
\begin{array}{cc}
1+ \cos \varphi & 0 \\
0 & \frac{1}{2} \\
\end{array}
\right)
$$](https://dxdy-01.korotkov.co.uk/f/0/c/b/0cbe22aae808adeb28838ef6064018b982.png "$$
J=\frac{1}{\sqrt2}\left[\left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 0 \\
\end{array}
\right)+e^{i \varphi} \left(
\begin{array}{cc}
1 & 0 \\
0 & 1 \\
\end{array}
\right)\right]
$$
$$
G=\left(
\begin{array}{cc}
1+ \cos \varphi & 0 \\
0 & \frac{1}{2} \\
\end{array}
\right)
$$")